|
Учитывая, что сумма * распространяется на все возможные значения Н; и является величиной постоянной для данного материала, а также то, что упругие напряжения не вызывают изменений градиентов микронапряжений, т.е. параметра стх в соотношении (2.1), допустимо предположить, что п. ~ ехр + Лет, Ь где b размерный коэффициент. направлении подобная ей Тогда функция распределения критических полей в совпадающим с направлением действия макронапряжений и функция В(Н) ОМШ будет иметь вид: В(Д)=аД)=Соехр ^К+Ла0 ^К+Лсг0 Н1 ехр ( Н^К+Ла^ Легх ) где Со размерный коэффициент. Необходимо отметить условия, при которых возможно (2.4) использовать выражение1 (2.4) для анализа параметров ОМШ: • линейный характер изменения поля перемагничивания (на практике обеспечивается треугольной формой тока перемагничивания 1111); • одноосное нагружение исследуемого материала (обеспечивается соответствующей схемой нагружения); 1 Формула получена Вагиным А.В., Филиновым В.В. 38 |
Тогда функция распределения критических полей в направлении совпадающим с направлением действия макронапряжений и подобная ей функция В(Н) ОМШ будет иметь вид: В ( Н ) = F ( H ) = С о e x p ' к + Я о Ь О Н Н■2__1 -иултлсп/ 'К +Ясг0л3 V ^ а х у V JаЯа , (2.43) где Со размерный коэффициент. Необходимо отметить условия, при которых возможно использовать выражение (2.43) для анализа параметров ОМШ: линейный характер изменения поля перемагничивания (на практике обеспечивается треугольной формой тока перемагничивания 1111); одноосное нагружение исследуемого материала (обеспечивается соответствующей схемой нагружения); параллельность векторов напряженности поля перемагничивания и приложенной нагрузки (обеспечивается режимом намагничивания 1111). 2.2.2. Анализ взаимосвязи параметров огибающей МШ с микрои макронапряжениями Соотношение (2.43) связывает параметры распределения критических полей и, соответственно, функции В(Н) с двумя характеристиками поликристаллических ферромагнетиков, определяющими строение доменной структуры и динамику ее перестройки под действием линейно изменяющегося магнитного поля: уровнем микро (параметр ах) и макронапряжений (параметр сг0) материала в зоне перемагничивания. По своей сущности В(Н) отражает энергетические характеристики случайного процесса e(t) МШ (2.2). Графическая реализация этого соотношения для различного уровня микронапряжений (величины параметра сгх) приведена на рис.2.15. В расчетах были приняты следующие численные значения входящих в выражение (2.43) параметров: Я= 2-10‘5константа магнитострикции для железа [81]; К=5-103Дж/м3-константа кристаллографической анизотропии для железа [81,87]; <у0 = 0 величина макронапряжений; Н поле перемагничивания изменяется от 0 до величины поля насыщения, в расчетах Н задается в условных единицах от 0 до 1. 1Формула получена Вагиным А.В |