8 1.59 + 00 0.4441 0.5 0.0559 5.59 Сравним эмпирические и теоретические частоты, используя критерий %2 Пирсона. Вычислим наблюдаемое значение критерия Пирсона: ±(п,~п]У у2 — 1=1 Л/ набл п Для этого составим таблицу 2.6. (2.46) Таблица 2.6 1 И, П, п,-п\ (я--'О2 (и, -п,У ", 1 5 6.55 -0.55 0.3 0.05 2 10 9.56 -0.44 0.19 0.02 3 15 15.45 -0.45 0.2 0.01 4 22 16.84 3.16 9.99 0.59 5 21 22.83 -1.83 3.35 0.15 6 14 14.76 0.76 0.58 0.04 7 9 8.42 0.58 0.34 0.04 8 4 5.59 -1.54 2.37 0.43 Z 100 100 xL = im По таблице приложения 5 [28] по заданному уровню значимост а = 0.05 и числу степеней свободы к = S 3 = 83 = 5, где S число интервалов, находим *i=n.i. xL Принимаем данный закон распределения для дальнейших вычислений. Предположим, что начальная масса шаров т распределена по логнормальному закону. Используя датчик случайных чисел, генерирующий 59 |
5 21 22.83 -1.83 3.35 0.15 6 14 14.76 0.76 0.58 0.04 7 9 8.42 0.58 0.34 0.04 8 4 5.59 -1.54 2.37 0.43 X 100 100 zL = ьзз По таблице приложения 5 [28j по заданному уровню значимости от = 0.05 и числу степеней свободы к = S 3 = 8 3 = 5, где S число интервалов, находим ^ = 11.1. zL, < Х1Р» значит, параметры выборки не противоречат гипотезе о нормальном законе распределения силы F. Принимаем данный закон распределения для дальнейших вычислений. Предположим, что начальная масса шаров т распределена по логнормальному закону. Используя датчик случайных чисел, генерирующий величину т по данному закону, задаём кинематические параметры мельнице таким образом (при коэффициенте заполнения помольной камеры шарами £■ = 0,85), чтобы величина т была распределена по данному закону. В результате измерения с помощью трёхкомпонентного радиоакселерометра значений радиальной силы F, действующей на стенку помольной камеры, получаем совокупность значений силы F. Данные значения сведены в таблицу 2.5. Построим гистограммы распределения радиальной силы F. Таблица 2.5 Номер интервала, / Граница интервала Частота, п. г , кН , кН 1 320 395 8 2 395 470 10 3 470 545 13 4 545 620 23 5 620 695 21 6 695 770 14 Таблица 2.8 / п, ”, я, п, О,-»,)2 («■ -п,у п, 1 8 8.08 -0.08 0.0064 0.0008 2 10 10.33 -0.33 0.11 0.01 3 13 16.05 -3.05 9.3 0.58 4 23 19.92 3.08 9.49 0.48 5 21 18.53 2.47 6.1 0.33 6 14 13.74 0.26 0.07 0.005 7 7 8.09 -1.09 1.19 0.15 8 4 5.26 -1.26 1.59 0.3 I 100 100 zL=1-86 По таблице приложения 5 [28] по заданному уровню значимости а = 0.05 и числу степеней свободы к = S 3 = 8-3 = 5, где S число интервалов, находим %]р =11.1. Принимаем данный закон распределения для дальнейших вычислений. Предположим, что начальная масса шаров т распределена по показательному закон}'. Используя датчик случайных чисел, генерирующий величину т по данному закону, задаём кинематические параметры мельнице таким образом (при коэффициенте заполнения помольной камеры шарами £■ = 0,85), чтобы величина т была распределена по данному закону. В результате измерения с помощью трёхкомпонентного радиоакселерометра значений радиальной силы F, действующей на стенку помольной камеры, получаем совокупность значений силы F. Данные значения сведены в таблицу 2.9. Построим гистограммы распределения радиапьной силы F. s* 4 -0.55 0.03 -0.2088 0.012 0.2208 22.08 5 0.03 0.62 0.012 0.2324 0.2204 22.04 6 0.62 1.2 0.2324 0.3849 0.1525 15.25 7 1.2 1.79 0.3849 0.4633 0.0784 7.84 8 1.79 4со 0.4633 0.5 0.0367 3.67 Сравним эмпирические и теоретические частоты, используя критерий % Пирсона. Вычислим наблюдаемое значение критерия Пирсона. Для этого составим таблицу 2.12. Таблица 2.12 1 п1 п < ", ", («,-«, У ", 1 2 4.18 -2.18 4.75 1.14 2 1 8.52 -1.53 2.34 0.27 3 15 16.41 -1.41 1.99 0.12 4 29 22.08 6.92 47.89 2.17 5 26 22.04 3.96 15.68 0.71 6 12 15.25 -3.25 10.56 0.69 7 6 7.84 -1.84 3.39 0.43 8 3 3.67 -0.67 0.45 0.12 I 100 100 ZL = 5-65 По таблице приложения 5 [28] по заданному уровню значимости а = 0.05 и числу степеней свободы к = S 3 = 83 = 5, где S число интервалов, находим xlP = НЛ. Принимаем данный закон распределения для дальнейших вычислений. Предположим, что начальная масса шаров т распределена по закону Лапласа. Используя датчик случайных чисел, генерирующий величину м по |