|
1252940 1252940 -100 -20-614 100-2-145 0,86. Найденное значение коэффициента корреляции близко к единице, что говорит о почти функциональной зависимости а от т . Подставляем найденное значение г в формулу (2.47) и получаем: 145 а = 614 + 0.86-------( т 20) или а = 614+ 62.35 • ( т 20). (2.49) 2 Выражение (2.49) является уравнением линейной регрессии а на т . Оно свидетельствует о том, что ускорение шара линейно зависит от массы мелющей загрузки (рисунок 2.8). Причём, судя по величине тангенса угла наклона прямой, эти две случайные величины при прочих равных условиях отличаются приблизительно в три с половиной раза. Рис. 2.8. Корреляционная зависимость ускорения шара а и массы шаров т . 79 |
88 Найденное значение коэффициента корреляции близко к единице, что говорит о почти функциональной зависимости v от н0. Подставляем найденное значение г в формулу (2.54) и получаем: 6.92 , v = 26.16 + 0.82------(vft 5.5) или 1.5 0 v = 26.16 + 3.78 (v0 -5.5) (2.56) Выражение (2.56) является уравнением линейной регрессии v на т0. Оно свидетельствует о том, что скорости шаров в мелющей загрузки линейно зависяг от начальных скоростей шаров, находящихся у стенки помольной камеры, причём, судя по величине тангенса угла наклона прямой, эти две случайные величины при прочих равных условиях отличаются почти в четыре раза (рис. 2.11). В результате проведённого статистического анализа были получены величины математических ожиданий различных кинематических параметров и построены графики зависимостей между ними. Например, распределения скоростей шаров с различными номерами, представленные на рисунке 2.12 отличаются друг от друга математическими ожиданиями их скоростей. На рисунке 2.13 показаны зависимости математических ожиданий скоростей шаров от номера слоя, в котором они находятся. Номера слоёв считаются от периферии камеры к её центру. При неизменных прочих параметрах менялась только частота колебаний помольной камеры со. Из рисунка 2.13 видно, что графики имеют характерные участки, соответствующие динамическим зонам. При переходе от слоя к слою вглубь шаровой загрузки наблюдается постоянство скоростей шаров, лежащих на периферии камеры и в зоне малоподвижного ядра. При этом наблюдается скачкообразное падение скорости шаров, находящихся в малоподвижном ядре. Далее при переходе к следующему слою наблюдается скачкообразный рост скорости шаров. |