|
68 реноса для использования их и разраоотке инженерных методой расче та. Основой для описания процессов переноса теплоты и массы и материальной среде служат дифференциальные уравнения неразрывности, движения, теплопроводности, диффузии и др.[126, 121] Для описания конкретного процесса передачи теплоты и массы к указанным уравнениям необходимо добавить граничные условия. В общем виде уравнение неразрывности можно представить в виде. dp ~ — = p d i v w (3. 1) dr 13 частном случае при р = const, характерном для процессов тепло и массообмена непосредственно контактирующих сред, уравнение неразрывности запишется в виде divw = 0 (3.2) Дифференциальное уравнение переноса субстанции в общем виде Л/Л _ _ _ — + div(p ■и1 ) = divj + / , (3 .3 ) дт где div(p-aj) конвективная составляющая переноса субстанции; J нектор диффузионного потока субстанции: 7 мощность источников и стоков субстанции. Объединяя уравнения (3.2) и (3.3) и, принимая 7 = 0 , получим уравнение переноса субстанции ^ + т ■ grudp = d i v j или -7 = d i v j (3.4 ) дт d r |
139 достаточно данных для разработки методов расчета процессов тепломассообмена в контактных аппаратах ввиду большой неопределенности характерных параметров. Второй подход основан на определении интегральных тепломассопереноса для использования их в разработке инженерных методов расчета. В связи со сложным характером протекающих в таком аппарате процессов, наличием нескольких возможных поверхностей раздела фаз, неопределенностью ряда факторов и, следовательно, невозможностью получения аналитического решения системы дифференциальных уравнений, описывающих процессы теплои массообмена в вихревом аппарате, аналитические и экспериментальные исследования проводились в направлении получения критериального уравнения с целью разработки инженерных методов расчета аппаратов. Основой для описания процессов переноса теплоты и массы в материальной среде служат дифференциальные уравнения неразрывности, движения, теплопроводности, диффузии и др. Для описания конкретного процесса передачи теплоты и массы к указанным уравнениям необходимо добавить граничные условия. В общем виде уравнение неразрывности можно представить в виде. В частном случае при р = const, характерном для процессов теплои массообмена непосредственно контактирующих сред, уравнение неразрывности запишется в виде d r (4Л8) divw = О (4.19) |