|
Процесс тепло и массообмена в вихревых многофункциональных аппаратах характеризуется высокими скоростями потока газа от 5 до 25м/с и наличием высокоразвитой поверхности тепломассообмена. При этом поверхность тепломассообмена представляет собой совокупность пленочной, капельной и вихревой поверхностей раздела. Искривленная поверхность раздела фаз вносит свои коррективы в распределение параметров паровой и жидкой фаз и, следовательно, сказывается на условиях фазового равновесия и па протекании процессов испарения и конденсации.[99] Рассмотрим условия фазового равновесия для капли небольшого размера (размер капель жидкости в вихревом аппарате может колебаться от десятых долей до нескольких миллиметров) в предположении ее сферической поверхности. В этом случае для изолированной термодинамической системы, состоящей из паровой и жидкой фаз и поверхности раздела, не имеющей толщины и объема, можно записать: dS, —c/.Sj -f c/.S' * + JSfl_fj — 0 (3.12) (3. 13) (3. 14) (3.15) Отсюда получим условия фазового равновесия для рассматриваемой системы: |
142 где С относительный концентрационный напор. £ 1 г > 1>ч)=0; с 1 а1м = 1 . (4.28) Приведенные уравнения движения, неразрывности, теплопроводности и диффузии представляют собой систему уравнений теплои массообмена для пограничного слоя газа и жидкости. Исходя из полученных уравнений и допущения о линейном распределении потенциалов теплои массопереиоса в пограничном слое, что подтверждается с точностью до 0,4%, можно получить достаточно простые уравнения процессов теплои массообмена между газом и жидкостью и обосновать движущие силы процессов. Процесс тепло и массообмена в вихревых многофункциональных аппаратах характеризуется высокими скоростями потока газа от 5 до 25м/с и наличием высокоразвитой поверхности тепломассообмена. При этом поверхность тепломассообмена представляет собой совокупность пузырьковой, пленочной, капельной и пенной поверхностей раздела. Искривленная поверхность раздела фаз вносит свои коррективы в распределение параметров паровой и жидкой фаз и, следовательно, сказывается на условиях фазового равновесия и на протекании процессов испарения и конденсации. Рассмотрим условия фазового равновесия для капли небольшого размера (размер капель жидкости в вихревом аппарате может колебаться от десятых долей до нескольких миллиметров) в предположении ее сферической поверхности. В этом случае для изолированной термодинамической системы, состоящей из паровой и жидкой фаз и поверхности раздела, не имеющей толщины и объема, можно записать: V2C = 0> (4.27) |