Проверяемый текст
Тюрин, Михаил Павлович; Повышение эффективности технологических процессов и утилизация тепловых отходов (Диссертация 2002)
[стр. 78]

78 сы тенломассооомена, прогреваются и испаряются практически мгновенно.
3.2.
Исследования распределения потенциалов переноса в пограничном слое между газом и жидкостью Рассмотрим
тепломассообмен между каплей жидкости и средой ПВС.
Если рассматривать тепломассообмен в стационарных условиях, то распределение температур и концентраций в пограничном слое насыщенного газа описываются сферически симметричными уравнениями Лапласа
d't{r) 2 dt(r) ■ + ------------= 0 (3.39) dr2 г dr d'C(r) 2 dC(r) n — 4 ^ + --------= 0 (3.40) dr r dr Граничные условия для принятой физической модели можно представить следующим образом: для (3.39) = / „ ; ' L +tfr = Л , ; (3.4!) для (3.40) С\г_п = Сж; С г^ = С ,.
(3.42) Здесь 8r, S0 соответственно толщина пограничного слоя насыщенного и ненасыщенного газа.
Решение уравнений
(3.39) и (3.40) совместно с граничными условиями (3.41) и (3.42) приводит к гиперболическим распределениям температур и объемных концентраций в пограничном слое насыщенного газа.
[стр. 149]

149 Рис.
4.5.
зависимость безразмерной температуры капли воды 3 от времени нагрева г 10', с.
а = 40-100-вт,/(м2 с); ц,=0.54 0.70; Х=0.64 вт/м.°С.
4.3 Исследования распределения потенциалов переноса в пограничном слое между газом и жидкостью Рассмотрим тепломассобмен между каплей жидкости и средой ПВС.
Если рассматривать тепломассообмен в стационарных условиях, то распределение температур и концентраций в пограничном слое насыщенного газа описываются сферически симметричными уравнениями Лапласа
< 12({г) 2 сУг(г) (4 ,7 ) ¿ 2с < » 2 ас(г) .
— Н + ----------, = 0 (4.58) аг г с/г Граничные условия для принятой физической модели можно предста

[стр.,150]

1 5 0 вить следующим образом: для ('4.58) для (4.57) (4.59) (4.60) Здесь дт , 60 соответственно толщина пограничного слоя насыщенного и ненасыщенного газа.
Решение уравнений
(4.57) и (4.58) совместно с граничными условиями (4.59) и (4.60) приводит к гиперболическим распределениям температур и объемных концентраций в пограничном слое насыщенного газа.
где г, / к, 1Ж температуры, соответственно текущая, на границе пограничного слоя насыщенного газа и капли и на внешней границе насыщенного пограничного слоя; С, См, С.
концентрации, соответственно текущая, на границе насыщенного и ненасыщенного пограничных слоев при температуре насыщенного газа гм и на внешней границе пограничного слоя ненасыщенного газа при температуре газа в потоке (г.
Уравнения для теплопроводности и диффузионного потока массы можно представить в виде: (4.61) (4.62)

[Back]