91 K ta ,пя • FT= -Lr{btrM/Д /0, , ); (3.87) m ^ Г.W.« 1.If Kt-e I + Dm i + ~ — — \ e K \ (3.88) где Вт = (Си. •сРж)/(<7, •с р,) отношение тепловых эквивалентов; В/и, = 1+ Вт = (G*. •с>Л. + G, •с.)/(С . •с ,) число подобия тепловых эквивалентов, т.е. отношение теплового эквивалента системы “газ жидкость” к тепловому эквиваленту газа. Аналогичные ураннения можно получить и дли массонереноса. Дг = ДС,/ДС„ = ехр(д. •/нм •С,. •Кд ), (3.89) где Д. объемный коэффициент массонереноса. Откуда с учетом аналогии процессов тепло и массообмена можно получить В уравнении (3.90) предполагается использование отношений средних за весь процесс движущих сил к максимальным. При этом, как показывает анализ, можно ислользовать среднеарифметические напоры. После анализа составляющих уравнения (3.88) и соответствующих преобразований было получено критериальное уравнение для коэффициента интенсивности тепломассообмена |
1 6 2 ^ *жл-*гм (, Kt-e~Kl'' .* _ ^ i = J L j 1 + . e K t t . „ l 1 + В/Я , (4.104) где £/?г = (G^ •cft) отношение тепловых эквивалентов; ^/??1 = 1+ £ т = (Сж'СРж+Gг -сг)/(^г -с,) число подобия тепловых эквивалентов, т.е. отношение теплового эквивалента системы “газ -жидкость” к тепловому эквиваленту газа. Аналогичные уравнения можно получить и для массопереноса. где д, объемный коэффициент массопереноса. Откуда с учетом аналогии процессов теплои массообмена можно получить В уравнении (4.106) предполагается использование отношений средних за весь процесс движущих сил к максимальным. При этом, как показывает анализ, можно использовать среднеарифметические напоры. После анализа составляющих уравнения (4.104) и соответствующих преобразований было получено критериальное уравнение для коэффициента интенсивности тепломассообмена Ас ДСГ/ЛС0 ехр( Д■ тм •сГ •КА), (4.105) или А г = Ас. (4.106) Km = A R c b-Bm? К Г К 2, (4.107) где A, b, d коэффициенты критериального уравнения, определяемые из эксперимента; К, К2 коэффициенты, учитывающие соответственно со |