105 в пространстве главных напряжений определяет круговой конус (рис.2.4), описанный вокруг гексагональной поверхности Кулона Мора. Рис. 2.4. Поверхности текучести Друккера-Прагера и Кулона-Мора Условие (2.56) позволяет свести объемное напряженное состояние к эквивалентному напряжению, которое сравнивается с пределом текучести, для того, чтобы определить, происходит ли течение материала. Если стэкв < <зт материал остается упругим, при <зэкв=<3т, в нем возникают пластические деформации. Направление и величина пластических деформаций при этом будут определяться законом течения (2.55). Принимая выражение пластического потенциала в виде (2.61), получаем следующее соотношение между скоростями пластических деформаций и напряжениями: р 8Q 56 g(A(°))№(*)) Ъ 3(/,(а)) За„. J’ 3Q , эе (2.62) Подставляя в (2.61) выражение (2.62), определяющие соотношения среды Друккера-Прагера получаем в виде: |
в пространстве главных напряжений определяет круговой конус (рис.2.9), описанный вокруг гексагональной поверхности Кулона Мора. Рис.2.9. Поверхности текучести Друккера-Прагера и Кулона-Мора Условие (2.64) позволяет свести объемное напряженное состояние к эквивалентному напряжению, которое сравнивается с пределом текучести, для того, чтобы определить, происходит ли течение материала. Если <зжв < с т материал остается упругим, при аэкв=ат> в нем возникают пластические деформации. Направление и величина пластических деформаций при этом будут определяться законом течения (2.63). Принимая выражение пластического потенциала в виде (2.69), получаем следующее соотношение между скоростями пластических деформаций и напряжениями: Подставляя в (2.69) выражение (2.70), определяющие соотношения среды Друккера-Прагера получаем в виде: Коэффициент X можно определить, возводя в квадрат выражения (2.71); проделав это, получим: 98 |