|
123 В отсутствии рекомбинации ионов в соотношениях (2.31) и (2.32) /((/)«1 у конденсаторных камер начальный потенциал уменьшается по мере осаждения на электродах ионов, образованных в газовом объеме. Следовательно, эффективность собирания ионов конденсаторных камер /величина, изменяющаяся в процессе облучения. Импульсное облучение ионизационных камер создает большую мгновенную ионизацию газа при сравнительно малых средних значениях ионизации. Если интервал между импульсами больше времени, необходимо для собирания ионов, то собирание ионов в каждом импульсе ионизации идет независимо от последующих импульсов. Эффективность собирания ионов растет с увеличением частоты импульсов. При одинаковой средней мощности дозы эффективность , собирания ионов импульсного излучения меньше, чем непрерывного. Эффективность падает с ростом мощности дозы и уменьшением частоты следования импульсов. Одним из наиболее чувствительных детекторов у-излучения являются газоразрядные счетчики. Высокая чувствительность газоразрядных счетчиков, малые габариты и масса, простота регистрации импульсов разрядов обусловили широкое применение этих счетчиков в различной дозиметрической аппаратуре. Сцинтилляционный метод регистрации гамма-излучения Сцинтилляционный метод дозиметрии рентгеновского и у-излучения основан на регистрации вспышек света, возникающих в сцинтилляторе под действием излучения. Регистрация вспышек обычно производится фотоэлектронным умножителем (ФЭУ). Измеряемый анодный ток /ф ФЭУ (токовый режим) или скорость счета лсч (импульсный режим) пропорциональны мощности экспозиционной дозы Хъ. Таким образом, рентгеновское или у-излучение рождает в сцинтилляторе электроны, которые, поглощаясь в нем, образуют световые фотоны. Последние, в свою очередь, выбивают из фотокатода ФЭУ фотоэлектроны и после электронного умножения измеряются. |
54 единице объема в единицу времени; V -объем камеры; I время облучения; Г(ЬТ) эффективность собирания ионов. Поскольку доза Х= где а коэффициент пропорциональности, зависящий от размерности величин, чувствительность конденсаторной камеры: (2.7) В отсутствие рекомбинации ионов в соотношениях (2.6) и (2.7) Г(11)*1. У конденсаторных камер начальный потенциал уменьшается по мере осаждения на электродах ионов, образованных в газовом объеме. Следовательно, эффективность собирания ионов конденсаторных камер 1’ величина, изменяющаяся в процессе облучения. Импульсное облучение ионизационных камер создает большую мгновенную ионизацию газа при сравнительно малых средних значениях ионизации. Если интервал между импульсами больше времени, необходимого для собирания ионов, то собирание ионов в каждом импульсе ионизации идет независимо от последующих импульсов. Эффективность собирания ионов растет с увеличением частоты импульсов. При одинаковой средней мощности дозы эффективность собирания ионов импульсного излучения меньше, чем непрерывного. Эффективность падает с ростом мощности дозы и уменьшением частоты следования импульсов. Одним из наиболее чувствительных детекторов у -излучения являются газоразрядные счетчики. Высокая чувствительность газоразрядных счетчиков, малые габариты и масса, простота регистрации импульсов разрядов обусловили широкое применение этих счетчиков в различной дозиметрической аппаратуре. 2.1.2 Сцинтилляционный метод регистрации гамма-излучения Сцинтилляционный метод дозиметрии рентгеновского и у -излучения основан на регистрации вспышек света, возникающих в сцинтилляторе под действием излучения. Регистрация вспышек обычно производится 55 фотоэлектронным умножителем (ФЭУ). Измеряемые анодный ток ФЭУ (токовый режим) или скорость счета псч (импульсный режим) пропорциональны мощности экспозиционной дозы Хв. Таким образом, рентгеновское или у -излучение рождает в сцинтилляторе электроны, которые, поглощаясь в нем, образуют световые фотоны. Последние, в свою очередь, выбивают из фотокатода ФЭУ фотоэлектроны и после электронного умножения измеряются. Чувствительность дозиметра в токовом режиме по мощности дозы выражается соотношением: и = еОМудр. 1-е’И 2к Мш ^ Хв тФ ' А* ' Мь*' ' где: езаряд электрона; с1число фотоэлектронов ФЭУ на один испущенный фотон сцинтиллятора; Мкоэффициент усиления ФЭУ; Vобъем сцинтиллятора, имеющего цилиндрическую форму высотой Ь; ^-^--конверсионная эффективность, определяемая той частью потерянной в сцинтилляторе заряженными частицами энергии ЛЕ,, которая преобразуется в энергию фотонов Еф; р: плотность сцинтиллятора ; (М’)ф " средняя энергия фотонов, возникающих в сцинтилляторе; //, линейный коэффициент ослабления в веществе сцинтиллятора с эффективным атомным номером 2; рктг и рктВмассовые коэффициенты передачи энергии для сцинтиллятора и воздуха соответственно. Поскольку коэффициент усиления М и средняя энергия фотонов (Ьу)ф не зависят от энергии у-излучения, конверсионной эффективности 7 можно придать некоторое постоянное значение; первый множитель формулы (2.8) становится постоянным коэффициентом, нс зависящим от энергии излучения. Следовательно, ход с жесткостью (см. табл. 2.1.) сцинтилляционного дозиметра в токовом режиме определяется при тонком сцинтилляторе (//./>) отношением коэффициентов передачи энергии , а Мыв |