|
(3.11) 82 Я, Я 1 -Р ■> из (3.9) получим уравнение неразрывности для суспензии: = 0. (3.12) 3.4. Уравнение для поля гидродинамического давления Данное уравнение вытекает из (3.12) и закона Дарси у = -—%гасШ (3.13) И и имеет вид (Ну к %га<1Н= 0 (3.14) Для двух мерного течения в пористой среде уравнение (5.14) переходит в следующее д ( дНЛ д ( дН) Л дхУ ох Г'ду[г ду ) ’ (3-15) где через у обозначена величина Г 0-рУ При использовании (3.14) и (3.15) для описания процесса термокольматации пористой среды необходимо учитывать зависимость коэффициента проницаемости от степени насыщенности порового пространства осевшими твердыми частицами. 3.5. Уравнение конвективного массопереноса Учитывая соотношение, связывающее насыщенность порового пространства 8 с концентрацией взвеси р и насыщенностью порового пространства осевшими твердыми частицами 8 = 1-р(1-С)-(1-еХ. (3.16) |
6.4. Уравнение для поля гидродинамического давления Данное уравнение вытекает из (6.3.4) и закона Дарси к <7 = —%гас1Н (6.4.1) и имеет вид .0 -р)м %гас1Н= 0 (6.4.2) Для двухмерного течения в пористой среде уравнение (6.4.2) переходит в следующее _а/ дн"' дх, д Г дн) ду у— 1°У) (6.4.3) где через у обозначена величина ч к 7 (1 ~р)Р При использовании (6.4.2) и (6.4.3) для описания процесса термокольматации пористой среды необходимо учитывать зависимость коэффициента проницаемости от степени насыщенности порового пространства осевшими твердыми частицами. 6.5. Уравнение конвективного массопереноса Учитывая соотношение, связывающее насыщенность порового пространства 6 с концентрацией взвеси р и насыщенностью порового пространства осевшими твердыми частицами С, |