|
86 Рис.3.2. Расчетная область для диаметральной формы сечения дрен (лучей) Если через часть Г02 поверхности Г0 и часть Г/2 поверхности Г, известны расходы жидкости, то на поверхностях Го2 и Г/2 следует задавать граничные условия второго рода: -—файН = с]0 (г, г), геГ02, И (3.29) ~8гас1Н = г е Г12. (3.30) Частным случаем, вытекающим из (3.29) и (3.30) при #0-0, д1~()У являются условия на непроницаемых для жидкости поверхностях Го2, Г/2 ёгасШ\Го = 0, ёга(1Н\гп = 0 • 3.7.2. Пример граничных условий для уравнения, описывающего поле гидродинамического давления Выберем в пористой среде систему координат ху таким образом, чтобы ось у бала повернута по отношению к линии горизонта на некоторый угол ф. В этой системе координат поле гидродинамического давления Р0 будет зависеть от двух переменных х и у. Для произвольной точки А с координатами хуу (3.3) величина Рс определяется по формуле Р г А х > у ) = р а и . (3.31) |
ляются условия на непроницаемых для жидкости поверхностях Гп2, 1 7 6 ё>-аЩ /о, =°> 8,ш1и\,п = °' 6.7.2. Пример граничных условий для уравнения, описывающего поле гидродинамического давления Выберем в пористой среде систему координат х-у таким образом, чтобы ось у была повернута по отношению к линии горизонта на некоторый угол (р. В этой системе координат поле гидродинамического давления Рс, будет зависеть от двух переменных х и у. Для произвольной точки А с координатами х,у(рис. 6.7.2) величина Ра определяется по формуле Рс (Х’У) = Ржф + Рос. (6-7.9) где И длина отрезка АВ; Рос постоянная величина, связанная с началом отсчета РсРис. 6.7.2. Схема фильтрации Из рис. 6.7.2 видно, что Н = (х + /?0 )со5 ср, где Но длина отрезка СО. Так как |