|
где к длина отрезка АВ; Рос ~ постоянная величина, связанная с началом отчета Рс. 87 Рис. 3.3. Схема фильтрации Из рис. 3.3 видно, что к = (х + Ло)со5^, где к0 длина отрезка СИ. Так как то к = + . Гидродинамическое давление Я определяется соотношением Н(х,у)=Р(х,у)-Га(х,у), (3.32) (3.33) где Р(х, у) поле давления в пористой среде. В качестве угла <р выбирается угол наклона поверхности движущегося потока над пористой средой к поверхности горизонта. Если уровень жидкости к; в потоке не зависит от координаты у, то для поля давления Р(х, у) при отсутствии в пористой среде источников и стоков жидкости справедлива формула Р = рд(х + к,)/ со$(р (3.34) (на рис.3.3 кудлина отрезка ЕО). Следовательно, в данном случае с учетом (3.31)-(3.34) для поля гидродинамического давления Я имеем п(хуу)=рц ----+ —СО $<Р СОЗ <р ~ Х С О $ ( р у $ Ш ( р -ЛОС (3.35) |
177 то И = хсо$(р + усозср. (6.7.10) Гидродинамическое давление Н определяется соотношением Н{х,у)= Р(х,у)~ Рс(х,у), (6.7.11) где Р(х,у) поле давления в пористой среде. В качестве угла <р выбирается угол наклона поверхности движущегося потока жидкости над пористой средой к поверхности горизонта. Если уровень жидкости /у в потоке не зависит от координаты .у, то для поля давления Р(х9 у) при отсутствии в пористой среде источников и стоков жидкости справедлива формула Р= рд[х-ь Иг)/со$(р (6.7.12) (на рис. 6.7.2 И/ длина отрезка ЕБ). Следовательно, в данном случае с учетом (6.7.9)-(6.7.12) для поля гидродинамического давления И имеем Н(х,у)=рс] X ь, ------+ —----хсоз^-узшр С05 (р СО Ъ(р -р ОС (6.7.13) Найдем у — составляющую расхода жидкости в пористой среде к_дИ_ И ду к -р^ътср. Р Очевидно, при ср = 0 расход жидкости цу = 0. Этот случай соответствует покоящемуся над пористой средой слою жидкости. Используя (6.7.13), можно сформулировать граничные условия для прямоугольной области (0 < д< л\; 0 < у < у\) вертикального сечения пористой среды (рис. 6.7.3). Для верхней границы области прил* = 0 из (6.7.13) получим |