|
48 Таким образом, уравнение движения (1.26) с учетом силы тяжести частицы принимает вид: dv , !и/й dr 2g (1.28) Коэффициент аэродинамического сопротивления частиц в этом случае принимается равным коэффициенту сопротивления шара, зависящему от скорости обтекания. Существенное влияние на коэффициент сопротивления частиц оказывает неизотермичность процесса. Как показали многочисленные исследования [136], неизотермичность проявляется в изменении пограничного слоя частицы, вязкость которого зависит от температуры. Таким образом, определение всех сил, входящих в уравнение (1.13) не вызывает затруднений. Но реальные дисперсные смеси всегда полидиспсрсны, т. е. в элементарном объеме содержатся частицы разных размеров. Из анализа механизма движения сыпучего вещества в потоке, а также из опытных данных известно, что частицы полидиспсрсного материала при Рис. 1.18. Схема предельных положений движении в двухфазном потоке пречастиц, при которых возможно их столкновение терпевают непрерывные соударения. Попытки замены полидисперсного материала монодисперсным путем усреднения частиц по размерам приводят к значительным ошибкам в расчетах и допустимы только для материала с гранулометрическим составом близким к монодисперсному. Очевидно, для учета влияния полидисперсности материала на гидроди |
2.2. Учет влияния полидисперсного материала на гидродинамику вихревых камер. Из анализа механизма движения сыпучего вещества в потоке, а также из опытных данных известно, что частицы полидисперсного материала при движении в двухфазном потоке претерпевают непрерывные соударения. Попытки замены полидисперсного материала монодисперсным путем усреднения частиц по размерам приводят к значительным ошибкам в .« расчетах и допустимы только для материала с гранулометрическим составом близким к моно дисперсному. Очевидно, для учета/ влияния полидисперсности материала на гидродинамику необходимо в дифференциальное уравнение включить силу, возникающую в результате взаимодействия частицы с частицами других фракций. Для определения силы взаимодействия используем методику, изложенную в [б,23]. Рассмотрим сначала наиболее простой случай, когда в вихревой камере движется полидисперсный материал, состоящий из двух фракций. Примем следующие допущения: размер частиц велик, что турбулентные пульсации не оказывают существенного влияния на характер их движения; частицы имеют шарообразную форму. Для того, чтобы в течение промежутка времени dx произошло столкновение между крупными и мелкими частицами, необходимо, чтобы в начале этого промежутка центр мелкой частицы находился внутри цилиндра, основанием которого служит круг диаметром d{+d2, а образующая равна «9,-.92 Индексы 1 и 2 обозначают соответственно крупные и мелкие частицы (рис. 2.2.). . 50 |