|
52 i: l + k m. 2 tn] + m2 2 <+При движении частицы испытывают довольно частые соударения. Это позволяет в первом приближении заменить дискретное воздействие фракций друг на друга непрерывно действующей силой, величина которой равна: — ~L т, > (' = 1 >2), Г. (1.42) где Л*9( изменение скорости частицы за счет одиночного соударения; mt масса частицы; г, время между соударениями. Подставляя в (1.42) значения А#,, г, из (1.31), (1.33) и (1.41), получим проекции силы, вызванной взаимодействием частиц полидисперсного материала. Ъ, я JO + *) • ^3—Г--РтМг-Э\(9,2 -&г1), ^ ^ ! ( 1 + Р т № к . & л -4з> Г*= -о+*)■ ~г^т• А, И 4.1 • (4. 40Аналогично могут быть получены формулы для определения сил взаимодействия для дисперсного материала, состоящего из любого конечного числа монодисперсных фракций. В этом случае уравнения движения частиц должны быть переписаны в виде: О-44) Ъ 40+*) • ■Рт, 14, 4■ к 4.) • 0-45) n .И М / |
При движении частицы испытывают довольно частые соударения. Это позволяет в первом приближении заменить дискретное воздействие фракций друг на друга непрерывно действующей силой, величина которойЛ 9 i=l,2) (2.21) где д«9, изменение скорости частицы за счет одиночного соударения; т1 масса частицы; 4 * г. время между соударениями. Подставляя в (2.21.) Значения Д0#,Дг, из (2.11.), (2.12.) и (2.20.), получим проекции силы, вызванной взаимодействием частиц полидисперсного материала. 3 (d. + d2 )2 , ■ А \9г -», Г ( А . ) t 1ы2 3 (d. +d2)2 I , Ч = 4( 1 + * >' rfTT4(Я. -А) FЧ, = (1 + *)■ УДГ • А ■ Н. А • (А А) (2.22.) 3 (d,+d,)2 . . A,, =4{l + k) df7dT'A ^ +^) Аналогично могут быть получены формулы для определения сил взаимодействия для дисперсного материала, состоящего из любого конечного числа монодисперсных фракций. В этом случае уравнения движения частиц должны быть переписаны в виде: 56 |