|
противления сдвигу данного сыпучего груза по этим материалам = (2-4) где тмпредельное касательное напряжение сдвига зерновой массы по плоскости из данного материала; сг нормальное напряжение сжатия в зерновой массе на плоскости сдвига. Коэффициенты трения зерновой массы о поверхности в состоянии покоя и в движении различны. Коэффициент трения зерновой массы покоя fQ можно определить по углу трения зерна о поверхность. Коэффициент трения покоя численно равен тангенсу предельного угла наклона плоскости, при котором зерно начинает двигаться но наклонной плоскости (рис. 2.8). Рис. 2.8. Схема сил, приложенных к телу на наклонной плоскости тогда F = f0 -N = G since и N-G cosa (2.5) f0G • cos# = G • sin or и fa-lga (2.6) Аналитическое уравнение для коэффициента трения зерна в движении / можно получить следующим образом. Вели предположить, что частица материала М (рис. 2.9 ) массой mg движется по наклонной плоскости АО длиной /, и происходит только скольжение груза по плоскости без перемещения частиц внутри массы материала, то, пренебрегая сопротивлением воздуха и считая, что коэффициент трения/частицы М о плоскость постоянен при движении ее по плоскости, уравнение живых сил для начального и конечного положения точки М следующее: |
82 2.1.5. Определение коэффициентов трения семян рапса Сыпучесть семян рапса, как и любой зерновой массы, обусловленная подвижностью се твердых компонентов, ограничена силами трения (ввиду хорошей сыпучести силы сцепления частиц в зерновой массе ничтожны). Сила прения равна произведению нормального давления сжатия а на коэффициент внутреннего трения /: T = crf (2.3) Коэффициентом внутреннего трения называют величинуtg Величину угла внутреннего трения принимаю'! равной углу естественного откоса зерновой массы. 83 Рис. 2.9. Схема сил, приложенных к телу на наклонной плоскости Тогда F = fQ • N = G • sin а и N = G • cos а (2.5) /^G • cos а = G -sin а и fQ-tga (2.6) Рис. 2.10. Траектория движения частицы при сходе с наклонной плоскости Аналитическое уравнение для коэффициента трения зерна в движении / можно получить следующим образом. Если предположить, что частица материала М (рис. 2.10) массой mg движется по наклонной плоскости АО длиной /, и происходит только скольжение груза по плоскости без перемещения частиц внутри массы материала, то, пренебрегая сопротивлением воздуха и считая, что коэффициент трения/частицы М о плоскость постоянен при движении ее по плоскости, уравнение живых сил для начального и конечного положения точки М следующее: |