Проверяемый текст
Куляпин Андрей Валентинович. Расчет спектров спин-волнового резонанса в пленках с диссипативным и смешанным механизмами закрепления спинов (Диссертация 2003)
[стр. 16]

правлении в плоскости пленки.
Резонансные соотношения для случаев, когда постоянное поле приложено перпендикулярно и параллельно плоскости пленки, имеют вид: -=Нх -4хМ0 , У (1.1.15) кг; =(Щ+4яМ0 )Нр где Н± и Н^ резонансные поля при перпендикулярной и параллельной ориентациях Н.
Рассмотренные выше случаи, предполагали, что свойства вещества не зависят от углов между направлением внешнего магнитного поля и некоторыми выделенными направлениями в кристалле, определяемыми структурой вещества и формой тела.
Однако в реальных кристаллах такая зависимость всегда присутствует и называется анизотропией.
Так ферромагнетики представляют собой обычно кристаллы, которым присуща магнитная кристаллографическая анизотропия, анизотропия наведенная ростом, а также другие ее виды.
Учет анизотропии в уравнении движения заключается в том, что действие всех полей, существующих в кристалле, заменяется действием эффективного поля
Не ^ [12-14], в результате этого уравнение движения намагниченности (1.2) приобретает вид: (1.1.16) где Йс1!определяется выражением: Г \ (1.1.17)
[стр. 17]

постоянное поле приложено перпендикулярно и параллельно плоскости пленки, имеют вид: где Н± и Щ резонансные поля при перпендикулярной и параллельной ориентациях Н .
Рассмотренные выше случаи, предполагали, что свойства вещества не зависят от углов между направлением внешнего магнитного поля и некоторыми выделенными направлениями в кристалле, определяемыми структурой вещества и формой тела.
Однако в реальных кристаллах такая зависимость всегда присутствует и называется анизотропией.
Так ферромагнетики представляют собой обычно кристаллы, которым присуща магнитная кристаллографическая анизотропия, анизотропия наведенная ростом, а также другие ее виды.
Учет анизотропии в уравнении движения заключается в том, что действие всех полей, существующих в кристалле, заменяется действием эффективного поля
Н°‘^ [12-14], в результате этого уравнение движения намагниченности (1.2) приобретает вид: -=Я,-4лгМ, У (1.15) (1.16) где Н определяется выражением: Й,Ф=_ дУ_ з д ( ЗУ дм %д х\а\? м/д Хр)/ (1.17)

[Back]