Проверяемый текст
Маликова Эльмира Фидависовна. Совершенствование гидроакустической технологии обработки призабойной зоны пласта для повышения продуктивности скважин (Диссертация 2009)
[стр. 75]

75 длины турбулизации 1х от частоты.
Из экспериментальных результатов следует, что с ростом интенсивности акустического поля растет приращение температуры.
Как следует из формулы (2.42), с увеличением интенсивности акустического поля в открытых порах растет значение потока флюида через среду (количество выжимаемой жидкости).
Для закрытых пор с увеличением интенсивности акустического поля увеличивается относительная скорость движения флюида за счет несинфазных колебаний.
При фиксированной частоте /х пропорциональна интенсивности акустического поля,
но, естественно, /х не может быть больше диаметра поры.
Поэтому, если
интенсивности выше определенных значений, /х, становится порядка диаметра поры.
В результате внутрипоровая турбулизация в закрытых порах при этих условиях от интенсивности не зависит.
Представленная зависимость (2.42) качественно согласуется с экспериментальными результатами.
С увеличением теплосодержания выжимаемого и турбулизуемого флюида увеличивается приращение количества переносимого тепла, т.
е.
теплопроводность насыщенной пористой среды.
Сравнительно большое значение прироста температуры в сухом песке, вероятно, объясняется большей сжимаемостью его скелета при сравнительно небольшой теплопроводности и небольшой вязкости воздуха.
Помимо перечисленных параметров, на увеличение эффективной теплопроводности в насыщенных пористых средах влияет также значение мощности нагрева.
Действительно, если полагать, что процесс интенсификации теплообмена в сильном звуковом поле зависит (при данной акустической мощности) от распределения температуры по радиусу, то ясно, что с увеличением мощности нагревателя увеличивается и температурный градиент, т.
е.
и эффект
АТ*.
Подводя итог, можно сделать вывод, что, начиная с определенных интенсивностей, акустическое воздействие в насыщенной пористой среде
[стр. 75]

он возрастает.
С увеличением частоты увеличивается несинфазность движения флюида и скелета, т.
е.
происходит более интенсивная турбулизация флюида в порах, которая, в свою очередь, ведет к росту интенсивности прогрева насыщенного пористого тела.
При дальнейшем увеличении частоты и акустического поля уменьшается толщина вязкого пограничного слоя (пропорционально 4со ), а основная масса жидкости продолжает двигаться в противофазе со скелетом, поэтому кривая зависимости ДТ частоты должна выполаживаться.
Экспериментально полученная зависимость ДТ от частоты качественно согласуется с приведенной формулой.
Уменьшение ДТ с дальнейшим ростом частоты (по сравнению с теоретическим выполаживанием) связано с уменьшением интенсивности акустического поля в точке измерения из-за большего поглощения.
Используя теорию М.
А.
Био, можно ожидать, что зависимость от частоты (при больших частотах), помимо члена (°*'■-, выражающего V количественно явление турбулизации, будет проявляться в зависимости длины турбулизации 1т от частоты.
Из экспериментальных результатов следует, что с ростом интенсивности акустического поля растет приращение температуры.
Как следует из формулы (2.42), с увеличением интенсивности акустического поля в открытых порах растет значение потока флюида через среду (количество выжимаемой жидкости).
Для закрытых пор с увеличением интенсивности акустического поля увеличивается относительная скорость движения флюида за счет несинфазных колебаний.
При фиксированной частоте /х пропорциональна интенсивности акустического поля
и не может быть больше диаметра поры.
Поэтому, если
интенсивность выше определенных значений, /т.
становится порядка диаметра поры.
В 75

[стр.,76]

результате внутрипоровая турбулизация в закрытых порах при этих условиях от интенсивности не зависит.
Представленная зависимость (2.42) качественно согласуется с экспериментальными результатами.
С увеличением теплосодержания выжимаемого и турбулизуемого флюида увеличивается приращение количества переносимого тепла, т.
е.
теплопроводность насыщенной пористой среды.
Сравнительно большое значение прироста температуры в сухом песке, вероятно, объясняется большей сжимаемостью его скелета при сравнительно небольшой теплопроводности и небольшой вязкости воздуха.
Помимо перечисленных параметров, на увеличение эффективной теплопроводности в насыщенных пористых средах влияет также значение мощности нагрева.
Действительно, если полагать, что процесс интенсификации теплообмена в сильном звуковом поле зависит (при данной акустической мощности) от распределения температуры по радиусу, то ясно, что с увеличением мощности нагревателя увеличивается и температурный градиент, т.
е.
и эффект
ДТ*.
Подводя итог, можно сделать вывод, что, начиная с определенных интенсивностей, акустическое воздействие в насыщенной пористой среде
«включает» имеющиеся «резервы» теплопроводности.
При небольших значениях интенсивности акустического поля основную роль играют процессы периодической внутрипоровой и межпоровой турбулизации, связанные с турбулентным периодическим движением флюида относительно скелета породы и вызывающие повышение теплопроводности насыщенных пористых коллоидных и капиллярнопористых сред.
С ростом интенсивности увеличивается действие тепломассопереноса за счет направленной фильтрации горячей жидкости.
Рассмотрим особенности термоакустического поля в конкретной геометрии с учетом конструкции скважины.
Выбор уравнений (2.41), (2.44) и (2.45), описывающих распространение тепла при акустическом воздействии в коллоидной и капиллярно-пористой средах, физически 76

[Back]